laporan aliran dalam fluida v2

8/18/2019 Laporan Aliran Dalam Fluida v2

1/38

1

KATA PENGANTAR

Puji syukur kehadirat Allah SWT yang telah memberikan rahmat dan karunianya

sehingga penulis dapat menyelesaikan Laporan Lab Mesin 3 ini yang berjudul “Aliran Fluida

dalam Pipa”

Laporan ini dibuat untuk melengkapi tugas lab mesin Laporan ini juga dapat dijadikan

sebagai re!erensi bagi para pemba"a untuk memahami dan mempelajari tentang Fluida dalam

pipa

Penulis juga mengu"apkan terima kasih kepada pihak yang telah membantu penulis

dalam menyelesaikan laporan ini# sehingga laporan ini dapat diselesaikan sebaik mungkin dantepat pada $aktu yang telah ditentukan

Penulis menyadari bah$a laporan ini masih memiliki kekurangan dan kesalahan

%ntuk itu penulis mengharapkan kritik dan saran yang membangun dari pemba"a untuk

kesempurnaan laporan ini kedepannya Akhir kata penulis mengu"apkan Wassalamu&alaikum

WrWb

'akarta# ( )ktober *+,-

Penulis


2/38

2

DAFTAR ISI

.ATA P/01A0TA2i

AFTA2 4S4ii

5A5 4 P/0A6%L%A0

,, Latar 5elakang,

,* Maksud dan Tujuan,

,3 Sistematika Penulisan,

5A5 44 T/)24 ASA2

*, Ma"am7ma"am Aliran Fluida dalam Pipa3

** Persamaan yang igunakan dalam Aliran(

*3 .elakuan Aliran Fluida dalam Pipa,+

5A5 444 '%20AL P2A.T4.%M

3, Maksud dan Tujuan*8

3* Alat dan 5ahan*8

33 Per"obaan*8

5A5 49 P/M5A6ASA0 S)AL3*

5A5 9 ./S4MP%LA03(

AFTA2 P%STA.A iii


3/38

3

DAFTAR PUSTAKA

, http:;;aya7snurablogspot"oid;*+,*;+,;aliran7!luida7dalam7pipahtml

diakses pada hari sabtu tanggal ,+ oktober *+,- pukul +83+ W45

* https:;;id$ikipediaorg;$iki;Prinsip https:;;indrasakti**$ordpress"om;*+,*;+-;,?;diskusi7kelompok7boundary7layerlapisan7

batas;

diakses pada hari sabtu tanggal ,+ oktober *+,- pukul ,+,- W45

BAB I

PENDAHULUAN

1.1. Latar Belakang

Aliran Fluida dalam Pipa# aliran air dalam pipa atau tabung adalah suatu saluran

yang tertutup# umumnya mempunyai penampang sirkular dan digunakan untuk

mengalirkan !luida melalui tekanan pompa atau kipas angin 5ila air pada pipa

mengalir dengan terisi penuh maka itu disebabkan oleh adanya tekanan yang

menyebabkan mengalir .ehilangan tekanan dalam pipa !luida yang mengalir dalam

pipa akan mengalami hambatan berupa gesekan dengan dinding pipa# hal ini

mengakibatkan berkurangnya laju aliran dan penurunan tekanan Walaupun dapat

terjadi berbagai jenis kehilangan energi gerak# umumnya hambatan yang paling utama

adalah akibat gesekan tadi 5esarnya hambatan aliran karena gesekan sangat tergantung

dari kekasaran dinding pipa ari hasil berbagai per"obaan diketahui bah$a makin

kasar dinding pipa makin besar terjadinya penurunan atau kehilangan tekanan aliran

http://aya-snura.blogspot.co.id/2012/01/aliran-fluida-dalam-pipa.htmlhttps://id.wikipedia.org/wiki/Prinsip_Bernoullihttps://maglevworld.wordpress.com/2012/05/09/aliran-laminar-dan-turbulence/http://aya-snura.blogspot.co.id/2012/01/aliran-fluida-dalam-pipa.htmlhttps://id.wikipedia.org/wiki/Prinsip_Bernoullihttps://maglevworld.wordpress.com/2012/05/09/aliran-laminar-dan-turbulence/


4/38

4

1.2. Maksu an Tu!uan

Sebagai seorang sarjana teknik melakukan praktikum adalah suatu hal yang

harus dilaksanakan# karena di dunia industri sarjana teknik harus bisa melakukan berbagai hal Salah satunya adalah menggunakan alat aliran !luida dalam pipa yang

nantinya harus bisa menghitung apa saja yang terjadi di aliran pipa tersebut

Tujuan dilaksanakan praktikum ini adalah:

, Menambah pengetahuan dan keterampilan dalam mengoprasikannya

* Mendapatkan pengalaman praktikum

3 Mengetahui "ara menentukan gesekan dalam pipa

> Melatih diri melakukan pengamatan# memilih alat yang digunakan dan

menggunakan alat tersebut

1.". S#ste$at#ka Penul#san

Sistematika penulisan laporan ini adalah:

5A5 4 Pendahuluan

5ab ini terdiri dari latar belakang dan tujuan dari praktikum aliran !luida dalam

pipa

5A5 44 Teori asar

5ab ini berisi teori dasar mengenai !luida dalam pipa

5A5 444 'urnal Praktikum

5ab ini merupakan "atatan praktikum yang ditulis selesai praktik

5A5 49 Pembahasan Soal

5ab ini membahas ja$aban dari soal yang telah ditentukan

5A5 9 Penutup


5/38

5

5ab ini merupakan kesimpulan dan saran yang diambil setelah melaksanakan

praktikum tersebut

BAB II

TE%RI DASAR

2.1. Ma&a$'$a&a$ Al#ran Flu#a ala$ P#(a

Aliran !luida terdiri dari tiga tipe yaitu:

, Aliran Laminar

Aliran laminar adalah !luida yang ditunjukan dengan gerak partikel7

partikel !luidanya sejajar dan garis7garis arusnya halus alam aliran laminar#

partikel7partikel !luida seolah7olah bergerak sepanjang lintasan7lintasan yang

halus dan lan"er# dengan satu lapisan melun"ur se"ara mulus pada lapisan yang

bersebelahan Si!at kekentalan @at "air berperan penting dalam pembentukan

aliran laminar Aliran laminar bersi!at Steady maksudnya alirannya tetap

“Tetap” menunjukan bah$a diseluruh aliran air debit alirannya tetap atau

ke"epatan aliran tidak berubah menurut $aktu

Aliran !luida pada pipa# dia$ali dengan aliran laminar kemudian pada

!ase berikutnya aliran berubah menjadi aliran turbelun Fase antara laminar

menjadi turbelun disebut aliran transisi Aliran laminar mengikuti hukum

0e$ton tentang =iskositas yang menghubungkan tegangan geser dengan laju


6/38

6

perubahan bentuk sudut Tetapi pada =iskositas yang rendah dan ke"epatan yang

tinggi aliran laminar tidak stabil dan berubah menjadi aliran turbelun

5isa diambil kesimpulan mengenai "iri7"iri aliran laminar yaitu: !luida

bergerak mengikuti garis lurus# ke"epatan !luidanya rendah# =iskositasnya

tinggi dan lintasan gerak !luida teratur antara satu dengan yang lain

Ga$)ar 2.1. Aliran laminar

Sumber: https:;;magle=$orld$ordpress"om;*+,*;+-;+8;aliran7laminar7dan7turbulen"e;B

* Aliran Turbulen

.e"epatan aliran yang relati! besar akan menghasilkan aliran yang tidak

laminar melainkan komplek# lintasan gerak partikel saling tidak teratur antara

satu dengan yang lain Sehingga didapatkan "iri dari aliran turbelun: tidak

adanya keteraturan dalam lintasan !luidanya# aliran banyak ber"ampur#

ke"epatan !luida tinggi# panjang skala aliran besar dan =iskositasnya rendah

.arakteristik aliran turbelun ditunjukkan oleh terbentuknya pusaran7pusaran

dalam aliran# yang menghasilkan per"ampuran terus menerus antara partikel7 partikel "airan di seluruh penampang aliran

Ga$)ar 2.2. Aliran turbulen


7/38

7

Sumber: https:;;magle=$orld$ordpress"om;*+,*;+-;+8;aliran7laminar7dan7turbulen"e;B

%ntuk membedakan aliran apakah turbelun atau laminar# terdapat suatu angka

tidak bersatuan yang disebut angka 2eynold Reynolds Number B Angka ini

dihitung dengan persamaan reaksi tersebut

2e C > = 2B; ϑ *,B

imana:

2e C angka 2eynold tanpa satuanB

9 C .e"epatan rata7rata !t;s atau m;sB

2 C 'ari7jari hydraulik !t atau mB

ϑ C =iskositas kinematis !t*;s atau m*;sB

menurut hasil per"obaan oleh 2eynold# apabila angka 2eynold kurang dari

*+++# aliran biasanya merupakan aliran laminar Apabila angka 2eynold lebih

besar dari pada >+++# aliran biasanya merupakan aliran turbelun Sedangkan

antara *+++ sampai >+++ adalah aliran dapat laminar atau turbelun tergantung

pada !aktor7!aktor lain yang mempengaruhi

3 Aliran Transisi

Aliran transisi merupakan aliran peralihan dari aliran laminar menjadi aliran

turbelun Aliran berdasarkan bisa tidaknya dikompres:

• Compressible flow# dimana aliran ini merupakan aliran yang mampu

mampat

• Incompressible flow# aliran tidak mampu mampat

/mpat !aktor penting dalam pengukuran aliran !luida dalam pipa adalah:

• .e"epatan !luida

https://maglevworld.wordpress.com/2012/05/09/aliran-laminar-dan-turbulence/https://maglevworld.wordpress.com/2012/05/09/aliran-laminar-dan-turbulence/https://maglevworld.wordpress.com/2012/05/09/aliran-laminar-dan-turbulence/


8/38

8

• Friksi;gesekan !luida dengan pipa

• 9iskositas;kekentalan !luida

• entsitas;kerapatan !luida

Ga$)ar 2.". Aliran transisi

Sumber: https:;;indrasakti**$ordpress"om;*+,*;+-;,?;diskusi7kelompok7boundary7layerlapisan7batas;B

Ga$)ar 2.*. Perubahan aliran laminar menjadi aliran turbelun

Sumber: https:;;!arullahhasby$ordpress"om;"ategory;kno$ledges;B

2.2. Persa$aan +ang D#gunakan ala$ Al#ran

2.2.1. Persa$aan Bern,ull#

Persamaan 5ernoulli merupakan persamaan dasar dari dinamika !luida# dimana

berhubungan dengan tekanan pB# ke"epatan aliran =B# dan ketinggian hB# dari suatu

pipa yang !luidanya bersi!at tidak kompresibel dan tidak kental# yang mengalir dengan

aliran yang tidak turbelun

Huku$ Bern,ull#

Fluida mengalir pada pipa dari ujung , ke ujung *


9/38

9

.e"epatan pada ujung , C =,# ujung * C =*

%jung , berada pada ketinggian h,# ujung * pada ketinggian h*

Tekanan pada ujung , C p,# ujung * C p*

Ga$)ar 2.-. Penerapan 6ukum 5ernoulli

Sumber: http:;;paari!"om;hukum7bernoulli;B

6ukum 5ernoulli untuk !luida yang mengalir pada suatu tempat maka jumlah

usaha energi kinetik# energi potensial !luida persatuan =olume !luida tersebut

mempunyai nilai yang tetap pada setiap titik 'adi jumlah dari tekanan# energi kinetik

persatuan =olume# dan energi potensial persatuan =olume mempunyai nilai yang sama

pada setiap titik sepanjang suatu garis arus

alam bentuknya yang sudah disederhanakan# se"ara umum terdapat dua

bentuk persamaan 5ernoulli# yang pertama berlaku untuk aliran tak7termampatkan

Incompressible flowB# dan yang lain adalah untuk !luida termampatkan Compressible

flowB

, Aliran Tak7termampatkan

Aliran tak7termampatkan adalah aliran !luida yang di"irikan dengan tidak

berubahnya besaran kerapatan massa densitasB dari !luida di sepanjang aliran

tersebut Dontoh !luida tak7termampatkan adalah air# berbagai jenis minyak#

emulsi# dll 5entuk persamaan 5ernoulli untuk aliran tak7termampatkan adalah

sebagai berikut:


10/38

10

**B

di mana:

v C .e"epatan !luida

g C Per"epatan gra=itasi bumi

h C .etinggian relati! terhadap suatu re!erensi

p C Tekanan !luida

C ensitas !luida

Persamaan di atas berlaku untuk aliran tak7termampatkan dengan asumsi7asumsisebagai berikut:

• Aliran bersi!at tunak steady stateB

• Tidak terdapat gesekan inviscid B

alam bentuk lain# Persamaan 5ernoulli dapat dituliskan sebagai berikut:

*3B

* Aliran Termampatkan

Aliran termampatkan adalah aliran !luida yang di"irikan dengan berubahnya

besaran kerapatan massa densitasB dari !luida disepanjang aliran tersebut Dontoh

!luida termampatkan adalah udara# gas alam# dll Persamaan 5ernoulli untuk aliran

termampatkan adalah sebagai berikut:

*>B

di mana:

C energi potensial gra=itasi per satuan massaE jika gra=itasi konstan

maka

C entalpi !luida per satuan massa

Datatan: # *-B

https://id.wikipedia.org/w/index.php?title=Percepatan_Gravitasi_Bumi&action=edit&redlink=1https://id.wikipedia.org/wiki/Tekananhttps://id.wikipedia.org/wiki/Densitashttps://id.wikipedia.org/wiki/Entalpihttps://id.wikipedia.org/w/index.php?title=Percepatan_Gravitasi_Bumi&action=edit&redlink=1https://id.wikipedia.org/wiki/Tekananhttps://id.wikipedia.org/wiki/Densitashttps://id.wikipedia.org/wiki/Entalpi


11/38

11

di mana adalah energi termodinamika per satuan massa# juga disebut sebagai

energi internal spesi!ik

2.2.2. Persa$aan K,nt#nu#tas

Persamaan kontinuitas berlaku untuk:

• %ntuk semua !luida gas atau "airanB

• %ntuk semua jenis aliran laminer atau turbulenB

• %ntuk semua keadaan steady dan unsteadyB

• engan atau tanpa adanya reaksi kimia di dalam aliran tersebut .

Perhatikan tabung alir A7D di ba$ah ini A, adalah penampang lintang tabung

alir di A A* C penampang lintang di D 9, C ke"epatan alir !luida di A# 9* C

ke"epatan alir !luida di D

Ga$)ar 2.. Penerapan 6ukum .ontinuitas

Sumber: http:;;"pengertianblogspot"oid;*+,3;+,;persamaan7kontinuitas7pengertian7rumushtmlB

Partikel7partikel yang semula di A# dalam $aktu t detik berpindah di 5#demikian pula partikel yang semula di D berpindah di Apabila t sangat ke"il#

maka jarak A75 sangat ke"il# sehingga luas penampang di A dan 5 boleh dianggap

sama# yaitu A, emikian pula jarak D7 sangat ke"il# sehingga luas penampang di D

dan di dapat dianggap sama# yaitu A*

5anyaknya !luida yang masuk ke tabung alir dalam $aktu t detik adalah G

A, 9, t dan dalam $aktu yang sama sejumlah !luida meninggalkan tabung alir

sebanyak G A* 9* t 'umlah ini tentulah sama dengan jumlah !luida yang masuk

ke tabung alir sehingga:

https://id.wikipedia.org/wiki/Termodinamikahttp://cpengertian.blogspot.co.id/2013/01/persamaan-kontinuitas-pengertian-rumus.htmlhttp://cpengertian.blogspot.co.id/2013/01/persamaan-kontinuitas-pengertian-rumus.htmlhttps://id.wikipedia.org/wiki/Termodinamikahttp://cpengertian.blogspot.co.id/2013/01/persamaan-kontinuitas-pengertian-rumus.html


12/38

12

G A, 9, t C G A* 9* t *(B

jadi:

A, 9, C A* 9* *HB

Persamaan ini disebut Persamaan .ontinuitas.

A # 9 yang merupakan debit !luida sepanjang tabung alir selalu konstan tetap

sama nilainyaB# $alaupun A dan 9 masing7masing berbeda dari tempat yang satu ke

tempat yang lain Maka dapat disimpulkan:

I C A, 9, C A* 9* C .)0STA0 *?B

2.". Kelakuan Al#ran Flu#a ala$ P#(a

Aliran !luida multi!asa dalam pipa merupakan aliran serentak gas bebas dan

"airan dalam pipa# yang keduanya dapat ber"ampur se"ara homogen# atau "airan berupa

“ slug ” yang didorong oleh kolom gas ataupun dalam bentuk pola aliran yang lain

Dairan dapat merupakan "ampuran antara minyak dan air atau berupa minyak saja atau

air saja

alam sistem sumur produksi# !luida multi!asa dari reser=oir masuk ke lubang

bor kemudian mengalir ke kepala sumur melalui tubing Sesuai dengan kondisi lubang

bor# aliran !luida reser=oir dalam tubing dapat berupa aliran =ertikal Agar diperoleh

laju aliran yang optimum maka diperlukan peren"anaan tubing yang tepat

%ntuk meren"anakan ukuran tubing yang akan digunakan# harus dipelajari

mengenai kelakuan !luida didalam di dalam pipa =ertikal atau tubing dengan studi

vertical lift performance

Vertical lift performance pada dasarnya bertujuan untuk memperkirakan

kehilangan tekanan selama terjadi aliran yang melalui pipa vertical atau tubing di

dalam sumur ada beberapa metoda yang digunakan untuk memperkirakan distribusi

tekanan sepanjang aliran dalam tubing

Perhitungan gradien tekanan untuk aliran !luida dua !asa memerlukan harga J

harga kondisi aliran seperti ke"epatan aliran dan si!at J si!at !isik !luida berat jenis#

=iskositas# dan dalam beberapa hal# tegangan permukaanB Apabila harga J harga


13/38

13

tersebut telah dapat ditentukan untuk masing J masing !asa yang mengalir# maka perlu

dilakukan penggabungan J penggabungan

Si!at J si!at dalam aliran dua !asa yang digunakan dalam perhitungan gradien

tekanan aliran dua !asa akan sedikit dibi"arakan disini Si!at J si!at tersebut meliputi

Liquid Hold up No Slip Liquid Hold !p# 5erat jenis# .e"epatan aliran# 9iskositas#

Tegangan Permukaan

2.".1. Liquid Hold-Up an No-slip Liquid Hold Up

Liquid Hold up dide!inisikan sebagai perbandingan antara bagian =olume pipa yang

diisi oleh "airan dengan =olume keseluruhan dari pipa

pipavolume

pipadalamcairanvolume

H L

= *8B

Liquid Hold !p merupakan !raksi yang berharga dari nol untuk aliran yang

hanya terdiri dari gasB sampai berharga satu untuk aliran yang hanya terdiri dari

"airanB 5agian pipa yang tidak terisi oleh "airan# berarti berisi gas Maka

dide!inisikan 1as Hold !p# yaitu perbandingan antara =olume pipa yang berisi gas

dengan =olume pipa keseluruhan engan demikian:

6gC , J 6L *,+B

imana:

6LC Liquid Hold !p

6g C "as Hold !p

No#slip Liquid Hold !p atau disebut juga dengan input liquid content #

dide!inisikan sebagai perbandingan antara =olume "airan yang mengisi pipa dengan

=olume pipa keseluruhan# apabila gas dan "airan bergerak dengan ke"epatan yang

sama untuk liquid hold up ke"epatan gas dan "airan berbedaB 6arga no#slip liquid

hold up K LB ini# dapat dihitung langsung dari harga laju aliran gas dan "airan# yaitu:


14/38

14

g L

L L

qq

q

+=λ

*,,B

imana L dan g masing J masing adalah laju aliran "airan dan gas yang

diamati Sedangkan no slip gas hold up adalah:

K g C , 7 K L *,*B

5erdasarkan kedua parameter diatas# maka dapat dilakukan penggabungan si!at

J si!at daripada !asa yang mengalir bersama J sama dalam pipa

2.".2. Berat /en#s

5erat jenis total antara "airan dan gas yang mengalir bersama J sama dalam

pipa dapat ditentukan dengan tiga "ara# yaitu:

• slip density GsB

• no#slip density GnB

• $ineti$ density Gk B

Masing J masing density tersebut dapat di"ari dengan persamaan:

g g L L s H H ⋅+⋅= ρ ρ ρ *,3B

g g L Ln λ ρ λ ρ ρ ⋅+⋅= *,>B

( ( g g g L L L$ H H ;;**

λ ρ λ ρ ρ ⋅+⋅=*,-B

alam hal "airan yang mengalir terdiri dari minyak dan air# maka density

"airan merupakan penggabungan antara density minyak dan densitas air# yaitu:

wwoo L f f ⋅+⋅= ρ ρ ρ *,(B

dimana:

wwoo

oo

wo

oo

%q %q

%q

qq

q f

⋅′+⋅′⋅′

=+

=

*,HB

( ) %o %w&'R f o +=,

,

*,?B


15/38

15

ow f f −= , *,8B

2.".". Ke&e(atan Al#ran

5anyak perhitungan gradien tekanan aliran !luida dua !asa didasarkan pada

variable ke"epatan yang disebut dengan superficial velocity# yang dide!inisikan

sebagai ke"epatan satu !asa# jika mengalir mele$ati seluruh penampang pipa

Superficial gas velocity dihitung dengan persamaan berikut:

(

qv

g

sg =**+B

g

g

g H (

qv

⋅=

**,B

dimana A adalah luas penampang pipa

Sedangkan untuk superficial liquid velocity =sLB# dihitung dari:

(

qv L sL = ***B

dan ke"epatan liquid sebenarnya =LB# adalah:

L

L L

H (

qv

⋅=

**3B

untuk aliran dua !asa# ke"epatan "ampuran:

sg sLm vvv += **>B

Apabila terjadi perbedaan ke"epatan gas sebenarnya dengan ke"epatan "airan

sebenarnya# maka:

L

sL

g

sg

L g s H

v

H

vvvv −=−=

**-B

engan menggunakan persamaan diatas# maka bentuk lain dari pada

persamaan no#slip hold up adalah:


16/38

16

m

sL L

v

v=λ

**(B

2.".*. 0#sk,s#tas

9iskositas sangat berpengaruh terhadap perhitungan gradien tekanan aliran#

terutama untuk menentukan bilangan 2eynold ataupun untuk menentukan gradien

tekanan dari komponen gesekan 9iskositas "ampuran air dengan minyak# ditentukan

dengan:

wwoo L f f ⋅+⋅= µ µ µ **HB

Sedangkan =iskositas dua !asa "airan dan gasB# ditentukan sesuai dengan adanya

slip atau tidak# yaitu:

g g L Ln λ µ λ µ µ ⋅+⋅= **?B

dimana:

n C no ) slip viscosity

s C slip viscosity

g g L L s H H ⋅+⋅= µ µ µ **8B

2.".-. Tegangan Per$ukaan

.adang J kadang tegangan permukaan diperlukan pula untuk menentukan

gradien tekanan aliran Apabila !asa "air terdiri dari !asa air dan minyak# maka

tegangan permukaan "airan NLB# ditentukan dari:

wwo L f f ⋅+⋅= τ τ τ + *3+B


17/38

17

dimana:

No C tegangan permukaan minyak

N$ C tegangan permukaan air

! o C !raksi aliran minyak

! $ C !raksi aliran air

A. Per#tungan Ke#langan Tekanan Al#ran Paa P#(a H,r#s,ntal

5eberapa metode korelasi dalam memperkirakan besarnya kehilangan tekanan

pada aliran multi!asa dalam pipa horisontal# adalah: Lo"khart dan Martinelli# 5aker#

Andre$# ukler# /aton# 5egg and 5rill# Panhandle# 1ilbert serta 5ro$n Tetapi yang

paling baik dari sekian banyak korelasi tadi ada tiga# yaitu:

, .orelasi ukler

* .orelasi /aton

3 .orelasi 5eggs and 5rill

.etiga korelasi tersebut dapat memberikan korelasi yang baik untuk perkiraan

penurunan tekanan# dikarenakan korelasi tersebut mempunyai range pemakaian yang

luas# artinya tidak dibatasi dengan parameter diameter pipa# 1)2 "as 'il RatioB#

=iskositas "airan# dan sebagainya

1 K,relas# Dukler

Studi yang dilakukan oleh ukler terdiri dari dua bagian# yaitu:

, engan anggapan tidak terjadi slip antara !asa dan dianggap

homogen

* engan menganggap terjadi slip# tetapi perbandingan antara

ke"epatan masing7masing !asa terhadap ke"epatan rata7rata adalah konstan

K,relas# Dukler I

ukler mengumpulkan data pengukuran kehilangan tekanan aliran dalam pipa

hori@ontal# baik yang bersumber dari pengukuran di laboratorium model berskala

ke"ilB maupun yang diperoleh dari pengukuran di lapangan ukler menyatakan


18/38

18

terdapat empat gaya yang bekerja terhadap !luida selama !luida tersebut mengalir

dalam pipa# yaitu:

, 1aya tekan

* 1aya viscous share

3 1aya yang disebabkan gra=itasi

> 1aya yang disebabkan oleh inersia atau per"epatan !luida

%ntuk aliran horisontal# gaya yang disebabkan gra=itasi tidak bekerja# dengan

demikian tinggal tiga gaya yang bekerja mempengaruhi tekanan

ukler 4 dikembangkan berdasarkan anggapan bah$a alirannya merupakan

aliran homogen dan tidak terjadi “slip” antar !asa Hold#up cairan tanpa slip *+ L ,#

dide!inisikan sebagai perbandingan antara laju aliran "airan =olumetrik atau sebagai

perbandingan antara ke"epatan "airan superficial dengan ke"epatan superficial total

.orelasi ini merupakan korelasi yang sederhana# dimana tidak diperlukan peta pola

aliran# seperti perhitungan tekanan untuk !luida satu !asa

Hold#up "airan tanpa slip OLB dihitung dengan persamaan sebagai berikut :

g L

L L

qq

q+

+

=*3,B

Faktor gesekan dua !asa FTPB dihitung dengan persamaan :

( ) 3*+,*-+

++,>+re

tp N

- +=*3*B

dimana:

( ) tp.

re d & N µ π

>

,>??=

*33B

WT C laju total massa aliran gas dan "airanB# lbm;se"

C L GL g Gg *3>B

TP C =iskositas dua !asa# "p

C L OL g,7OLB *3-B

d C diameter dalam pipa# !t


19/38

19

.ehilangan tekanan dalam aliran pipa horisontal sebagai akibat gesekan dihitung

dengan persamaan:

d g

/ f

dL

d0

tpc

tptp

f ρ

*BA*=

*3(B

dimana :

MT C ke"epatan massa total# lbm;det7!t*

C WT;AP *3HB

GTP C densitas dua !asa

C GL OL Gg,7OLB *3?B

Pengaruh per"epatan dihitung dengan persamaan berikut :

g c

g .

0 0 d g

0 & & a

ρ π *,>*

,(=

*38B

.ehilangan tekanan total sebagai akibat pengaruh gesekan dan per"epatanB adalah

sebagai berikut:

( )

a

dLd0

dL

d0 f

. −=

,

;

*>+B

K,relas# Dukler II

.orelasi ukler 44 ini disebut juga korelasi slip konstan# merupakan korelasi yang

paling banyak digunakan pada saat ini .orelasi ini merupakan perhitungan hold#up

"airan# 6L

.orelasi 6L sebagai !ungsi dari OL dan bilangan 2eynold kinetik 02ek B dinyatakan

dalam bentuk gra!is seperti ditunjukkan pada 1ambar *H


20/38

20

Ga$)ar 2.3. .orelasi ukler untuk Hold#up Dairan

Sumber: https:;;$$$s"ribd"om;do";,+*>>?>8H;asar7asar7Aliran7Fluida7alam7PipaB

6arga 02ek dihitung dengan persamaan sebagai berikut :

m

m$ re1

d v N

µ

ρ ,>??=

*>,B

dimana :

( ( g g g L L L$ H + H + ;BA;BA** ρ ρ ρ +=

*>*B

sg sl m vvv += *>3B

g g L Lm + + µ µ µ += *>>B

5esarnya friction dapat ditentukan dengan persamaan berikut :

( ) 3*+-+++-(+ −+= re$ n N f *>-B

Sementara besarnya kehilangan tekanan akibat gesekan dapat dihitung dengan

persamaan berikut :

( )

d g

v f

dL

d0

c

m$

f ,*

**

ρ =

*>(B

dimana :

https://www.scribd.com/doc/102448497/Dasar-Dasar-Aliran-Fluida-Dalam-Pipahttps://www.scribd.com/doc/102448497/Dasar-Dasar-Aliran-Fluida-Dalam-Pipahttps://www.scribd.com/doc/102448497/Dasar-Dasar-Aliran-Fluida-Dalam-Pipa


21/38

21

! C !a"tor gesekan yang dihitung berdasarkan korelasi yang dikembangkan dari

normalisasi !aktor gesekan !;! nB# dimana normalisasi !aktor gesekan sebagai !ungsi

dari OL

Ga$)ar 2.4. .orelasi ukler untuk Faktor 1esekan


Se"ara gra!is# harga !aktor gesekan dapat ditentukan sebagai berikut :

, 6itung OL

* 6itung ! n

3 engan menggunakan gra!ik# tentukan !;! n

> 6itung harga !# yaitu:

BA nn f 2 f f

f

= *>HB

.ehilangan tekanan total# dihitung dengan persamaan berikut:

( )

a

dLd0

dL

d0 f

. −=

,

;

*>?B

*

**

,

** BABABABA,

+−

+=

L

sL L

g

sg g

L

sL L

g

sg g

c H

v

H

v

H

v

H

v

d0 g a

ρ ρ ρ ρ

*>8B

https://www.scribd.com/doc/102448497/Dasar-Dasar-Aliran-Fluida-Dalam-Pipahttps://www.scribd.com/doc/102448497/Dasar-Dasar-Aliran-Fluida-Dalam-Pipa


22/38

22

2 K,relas# Eat,n

/aton melakukan pengukuran kehilangan tekanan dalam pipa horisontal# untuk

pipa berdiameter * dan > in"h# sepanjang ,H++ !t# instalasi per"obaan mendekati

kondisi lapangan Selang data per"obaan adalah sebagai berikut:

, Laju alir gas# MMSDF; : + J ,+* Laju alir "airan# bbl;d : -+ J --++

3 9iskositas "airan# "p : , J ,3#-

> Tekanan sistem rata7rata# psi : H+ J 8-+

- iameter pipa# in : * dan >

( Hold#up "airan : + J ,

/aton membuat persamaan keseimbangan energi dalam bentuk differensial

berdasarkan pada !luida yang mengalir , lb dengan menganggap aliran horisontal dan

tidak dilakukan kerja terhadap !luida yang mengalir Persamaan tersebut adalah

sebagai berikut:

+,>> =++ dwf g

g

g

VdvVdv

cc *-+B

dimana:

9 C .e"epatan aliran# !t;se"

g C Per"epatan gra=itasi# !t;se"*

g" C .onstanta gra=itasi# !t lbm;lb!

P C Tekanan# psi

d$! C 1radien tekanan akibat gesekan# psi;!t


23/38

23

Apabila gas dan "airan mengalir melalui pipa horisontal# maka persamaan

serupa dapat dipergunakan untuk masing7masing !asa Metode /aton ini lebih

sederhana# dimana pengaruh energi kinetik dapat diabaikan

Persamaan kehilangan tekanan pada pipa horisontal dari /aton# adalah sebagai

berikut:

+**

,>>***

=∆

+

∆+∆+∆

+− L

d g

V f&

g

V & V & 0

& &

c

m.

c

g g L L

g

g

L

L

ρ ρ *-,B

dimana:

WL C Laju massa "airan# lb;se"

Wg C Laju massa gas# lb;se"

WT C Total laju massa aliran# lb;se"

GL C ensitas rata7rata "airan# lb;"u!t

9L C .e"epatan aliran "airan# psi;!t

P C 1radien tekanan# psi;!t

L C Panjang flow line# !t

g" C .onstanta gra=itasi

d C iameter pipa# in"h

9m C .e"epatan rata7rata aliran dua !asa# !t;se"

C L gB;A

A C Luas penampang pipa# s7!t

%ntuk menyelesaikan persamaan diperlukan data liquid hold#up# maka /aton

menggunakan analisa dimensi untuk mendapatkan parameter yang dipergunakan

sebagai variable bebas dalam korelasi liquid hold#up Parameter7parameter tersebut

adalah :


24/38

24

*-+B;A83?, τ ρ LSL LV V N = *-*B

*-+B;A83?, τ ρ L sg gV V N =*-3B

*-+

B;A?H*,*+ τ ρ Ld d N = *->B

H,>;; 0 0 0 a = *--B

*-+3B;A,-H*(+

−= τ ρ µ L L L N *-(B

.emudian bentuk !ungsi korelasi untuk liquid hold#up tersebut adalah :

,+++-+

++*H*+

-H-+

=

L%

L

ad gv

LV L

N

N

0

0

N N

N H

*-HB

dimana :

0L5 C harga dasar dari viscositas number untuk air yang dihitung pada (+oF dan

,>#H psi

C konstanta +#++**(B

9sL C Superficial liquid velocity# !t;se"

9sg C Superficial gas velocity# !t;se"

GL C densitas "airan# lbm;"u!t

d C diameter pipa

Q C tegangan permukaan# dynes;"m

L C =iskositas "airan# "p

6arga7harga batas dari korelasi /aton adalah:

, +#+(8HR0L=R,3#*>(

* ,#--+(R0g=R,>+#-3H

3 -#+RP;PaR(-#+


25/38

25

> *+#338-R0dR38#(*

.orelasi liquid hold#up dari /aton dapat dilihat pada gambar berikut:

Ga$)ar 2.5. .orelasi /aton untuk Liquid Hold#up Dairan


.ehilangan tekanan akibat gesekan# ditentukan dengan menggunakan

persamaan berikut :

mc

m

c

mm

f d( g & f

d g V f

dl dp

ρ ρ

*

**

*BA

*BA ==

*-?B

Faktor gesekan !# ditentukan berdasarkan korelasi antara dua kelompok tidak

berdimensi# yaitu :

*-*

,++ +-H+

d

&

&

vs

&

& f

g

m

g

m

L

µ

*-8B



26/38

26

Satuan yang dapat digunakan dalam hubungan diatas# adalah lbm# !t dan detik hal ini

berlaku juga untuk g# dengan satuan lbm;!t7se" kon=ersi dari "p ke lbm;!t7se" adalah

(#H*,+7>B

.orelasi /aton untuk !aktor gesekan ditunjukkan oleh gra!ik berikut :

Ga$)ar 2.16. .orelasi /aton untuk Faktor 1esekan

Sumber: https:;;$$$s"ribd"om;do";,+*>>?>8H;asar7asar7Aliran7Fluida7alam7Pipa B

Perlu diperhatikan dalam pemakaian gra!ik tersebut# bah$a pada harga

kelompok variable tak berdimensi yang lebih besar dari -,+># pemba"aan harga

!aktor gesekan untuk pipa *” dan >” menggunakan kur=a yang berbeda Selain itu#

untuk pipa >” dan ,H”# masing7masing untuk harga kelompok variabl e tak berdimensi

sebesar 8,+- dan >,+-# kur=a merupakan hasil ekstrapolasi# dengan demikian perlu

diperhatikan dalam pemakaiannya

.orelasi /aton tidak dapat digunakan apabila aliran berubah menjadi ber!asa

satu %ntuk aliran dengan 1)2 rendah# terjadi beberapa penyimpangan dari korelasi

di atas 6al ini disebabkan ke"ilnya harga absis pada korelasi energi loss diatas# yang

mengakibatkan !aktor gesekan besar dan penurunan tekanan juga besar

Perhitungan penurunan tekanan dengan metode /aton peme"ahannya bukan

se"ara trial 3 error # tetapi memerlukan penganggapan tekanan pada titik sesuai



27/38

27

dengan panjang pipa Prosedur yang biasa adalah dengan menganggap pengurangan

tekanan yang relati! ke"il dan dihitung panjang pipa yang sesuai dengan pengurangan

tekanan tersebut

" K,relas# Beggs an Br#ll

5eggs and 5rill mengembangkan metode perhitungan kehilangan tekanan

aliran !luida dua !asa dalam pipa# berdasarkan pengukuran di laboratorium

Pengukuran kehilangan tekanan dilakukan di dalam pipa acrylic yang dapat diubah7

ubah sudut kemiringannya

/mpat pola aliran dalam perhitungan ini yaitu : Pola aliran segregated # Pola

aliran transisi# Pola aliran intermittent dan Pola aliran distributed

Parameter7parameter yang diperlukan untuk menentukan pola aliran adalah

sebagai berikut :

0F2 C =mB*;gdB

OL C =sL;=m

L, C 3,(OLB+#3+*

L* C +#+++8*-*OLB7*#>(?>

L3 C +#,OLB7,#>-,(

L> C +#-OLB7(#H3?

5atasan pola aliran adalah sebagai berikut :

, Pola aliran segregated

OLR+#+, dan 0F2 RL, atau OL+#+, dan 0F2 RL*

* Pola aliran transisi

OL+#+, dan L*R0F2 RL3

3 Pola aliran intermitent

+#+,ROLR+#> dan L3R0F2 RL,

> Pola aliran distributed


28/38

28

OLR+#> dan 0F2 L,

Ga$)ar 2.11. Pola Aliran .orelasi 5eggs and 5rill

Sumber: https:;;$$$s"ribd"om;do";,+*>>?>8H;asar7asar7Aliran7Fluida7alam7Pipa B

Apabila aliran mempunyai pola aliran transisi# maka liquid hold#up untuk pola

aliran segregated dan intermittent menggunakan persamaan sebagai berikut:

6LtransisiB C A6L segregated B 56Lintermitent B

dimana:

*3

3

L L

N L ( -R

−−

=(2.60)

( % −= +,*(,B

5entuk persamaan untuk menghitung liquid hold#up pada setiap pola aliran

adalah sama# yang berbeda hanyalah koe!isien dari persamaan tersebut

%ntuk menghitung harga liquid hold#up pada sudut kemiringan pipa tertentu

digunakan rumus sebagai berikut:

6LUB C 6L+BV *(*B

dimana :

6LUB C liquid hold#up pada sudut kemiringan pipa sebesar U



29/38

29

6L+B C liquid hold#up pada pipa horisontal# yang ditentukan dengan

persamaan berikut :

( ) ( )

( ) c -R

b

L

L N

+ a H

=α

*(3B

dimana konstanta a# b dan " tergantung pada pola aliran

V C !aktor koreksi terhadap pengaruh kemiringan pipa# yang

ditentukan dengan persamaan sebagai berikut:

V C , Dsin,#?UB J +#333 sin3,#?UBB *(>B

dimana U sudut kemiringan pipa sebenarnya terhadap bidang

horisontal

%ntuk aliran =ertikal# dimana U C 8++# maka:

V C , +#3 D *(-B

D C konstanta persamaan yang ditentukan berdasarkan persamaan

berikut:

D C ,7OLB lndOLBe0F2 B

! 0F2 BgB *((B

imana d#e#! dan g adalah koe!isien7koe!isien persamaan yang

besarnya tergantung dari pola aliran yang terjadi

5atasan untuk harga D adalah D+

6arga liquid hold#up pada sudut kemiringan pipa tertentu digunakan untuk

menghitung densitas "ampuran# yang diperlukan untuk menentukan gradien tekanan

sebagai akibat perbedaan ele=asi

5eggs and 5rill mende!inisikan !aktor gesekan dua !asa FtpB dengan

menggunakan diagram Moody untuk smooth pipe dengan menggunakan persamaan

berikut:


30/38

30

*3?*,-BlogA-**3>

log* −

−

=ren

renn

N

N f

*(HB

5ilangan 2eynold no#slip# dihitung dengan persamaan:

n

mm

ren

d V N

µ

ρ ,>??=

*(?B

g g L Ln + + µ µ µ += *(8B

Sedangkan harga Ftp;!n dihitung dengan persamaan berikut:

Ftp;! n C "s

dimana:

( )>* BBAlnA+,?-3+BBAlnA?H*-+BlnA,?*3+-*3+

ln

+ + +

+ S

+−+−=

(2.70)

*BWAX α L

L

H

+ + =

(2.71)

%ntuk harga ,ROR,#* parameter S dihitung dengan persamaan:

B*,**lnA −= + S *H*B

1radien tekanan sebagai akibat gesekan dihitung dengan menggunakan persamaan

berikut:

( ) d g

V f

d4 dpc

mntp

f *

BA

;

* ρ

= *H3B

g g L Ln + + ρ ρ ρ +=

*H>B


31/38

31

BAB III

/URNAL PRAKTIKUM

".1. Maksu an Tu!uan

, Agar mahasis$a dapat mengetahui semua hambatan ke"epatan air yang ada dalam

pipa

* Agar mahasis$abisa mengetahui ori!i"emeter dan =enturimeter

3 Mahasis$a dapat menghitung nilai aktual dan membandingkan hitungan teori

> Mahasis$a dapat mendesain pelumbing se"ara tepat

".2. Alat an Baan

, , unit pompa air ,*- k$

* , unit tangki air

3 , unit meteran

> , ls Valve kuning

".". Per&,)aan

, Per"obaan pertama

a Menentukan karakteristik ori!i"emeter

b 4si tangki air sebanyak -+ sampai -- liter air

" 5uka katup >># >- dan -+ .atup yang lain dibuka sehingga air melalui katup

>8 dan -,

d 6ubungkan pipa karet kemanometer ke katup >+ dan >, lalu buka katub


32/38

32

e Tutup katup -* dan buka katup >- se"ara perlahan mulai dari Y# Z# [# dan

buka se"ara penuh Sebagai pengatur debit air yang keluar dari pipa >(

ketangki air

! Tutup tangki >-

g %kurlah dan amati debit air pada tangki penampang

h Lakukan > kali pengambilan data

* Per"obaan kedua

a Menentukan karakteristik =enturimeter

b Lakukan prosedur yang sama

" 6ubungkan pipa karet dikatup 3? dan 38

d Datat prasing per"obaan kedua

Ta)el ".1. 6asil per"obaan ata dari Praktikum sebelumnyaB

Per"obaan In 'ut ebit air

Pertama ori!i"eB 8H 8* ?>+ ml;,+s

.edua =enturiB ,++ 83 ?(+ ml;,+s

.etiga

Pipa ,” ,*- 8-

Pipa [” ,H( ,H3

Pipa Z” ,H? ,H>

3 Per"obaan .etiga diameter pipa ,”B

a Melakukan sesuai dengan per"obaan pertama# katup >( ditutup dan katup -*

dibuka

b 0yalakan pompa untuk mengalirkan !luida

" Tutup semua katup ke"uali katup yang mengalir melalui pipa ,


33/38

33

d Pasang sambungan selang pengatur tekanan !luida pada masing7masing keran

in dan out

e %kur tekanan yang tertera pada alat ukur dan "atat hasilnya

> Per"obaan .eempat diameter pipa [”B

a Lakukan per"obaan sesuai dengan per"obaan sebelumnya# buka katup >( dan

katup -*

b Tutup semua katup ke"uali katup yang mengalir pada pipa diameter [” dan

katup -*

" 0yalakan pompa untuk mengalirkan !luida

d Pasang selang pengukur tekanan !luida pada masing7masing keran

e %kur tekanan yang tertera pada alat ukur dan "atat hasilnya

- Per"obaan .elima diameter pipa Z”B

a Lakukan per"obaan seperti sebelumya# katup >- ditutup dan katup -* dibuka

b Tutup semua katup ke"uali katup yang mengalir pada pipa diameter Z” dan

katup -*

" 0yalakan pompa untuk mengalirkan !luida

d Pasang selang pengukur tekanan pada !luida masing7masing keran in dan out

e %kur tekanannya dan "atat hasilnya


34/38

34

BAB I0

PEMBAHASAN S%AL

, Apa yang menyebabkan 0ressure pada aliran pipa 5rop \

0ressure 5rop

a Terjadi akibat aliran !luida mengalami gesekan dengan permukaan saluran

b apat juga terjadi ketika aliran mele$ati sambungan pipa# belokan# katup# di!usor#

dan sebagainya

" 5esar pressure drop bergantung pada:

• .e"epatan aliran

• .ekasaran permukaan

• Panjang pipa

• iameter pipa

* 'enis aliran !luida:

a Steady atau tida steady

b Lamiran atau turbulen

" Satu# dua# atau tiga dimensi

Steady jika ke"epatan aliran tidak merupakan !ungsi $aktu d=;dtC+B

Aliran laminar atau turbulen tergantung dari bilangan 2eynolds

Aliran satu dimensi terjadi jika arah dan besar ke"epatan di semua titik sama


35/38

35

Aliran dua dimensi terjadi jika !luida mengalir pada sebuah bidang sejajar suatu

bidangB dan pola garis aliran sama untuk semua bidang

1aris arus adalah kur=a imajinasi yang digambarkan mengikuti pergerakan !luida

untuk menunjukan arah pergerakan aliran !luida tersebut

9ektor ke"epatan pada setiap kur=a adalah tidak memiliki arah normal dan tidak akan

ada aliran yang berpindah dari suatu garis arus ke garis arus lain

3 Perbedaan dari orifice dengan venture adalah:

'rifice 0late Sebuah plat lubangB adalah pelat tipis dengan lubang di tengah 6al

ini biasanya ditempatkan dalam pipa aliran !luida di mana .etika "airan men"apai pelat

orifice# dengan lubang di tengah# "airan dipaksa untuk berkumpul untuk pergi melalui

lubang ke"il# titik kon=ergensi maksimum sebenarnya terjadi tak lama hilir orifice !isik#

pada titik ka=a disebut "ontra"ta Seperti tidak demikian# ke"epatan dan perubahan

tekanan i luar "ontra"ta =ena# "airan mengembang dan ke"epatan dan tekanan

perubahan sekali lagi engan mengukur perbedaan tekanan !luida antara bagian pipa

normal dan di =ena "ontra"ta# tingkat aliran =olumetrik dan massa dapat diperoleh dari

persamaan 5ernoulli

9enturi dapat dipakai untuk mengukur laju aliran !luida# misalnya menghitung laju

aliran air atau minyak yang mengalir melalui pipa 9enturimeter digunakan sebagai

pengukur =olume !luida misalkan minyak yang mengalir tiap detik

9enturimeter adalah sebuah alat yang bernama pipa =enturi Pipa =enturi

merupakan sebuah pipa yang memiliki penampang bagian tengahnya lebih sempit dan

diletakkan mendatar dengan dilengkapi dengan pipa pengendali untuk mengetahui

permukaan air yang ada sehingga besarnya tekanan dapat diperhitungkan alam pipa

=enturi ini luas penampang pipa bagian tepi memiliki penampang yang lebih luas daripada

bagian tengahnya atau diameter pipa bagian tepi lebih besar daripada bagian tengahnya

]at "air dialirkan melalui pipa yang penampangnya lebih besar lalu akan mengalir melalui

pipa yang memiliki penampang yang lebi sempit# dengan demikian# maka akan terjadi

perubahan ke"epatan


36/38

36

> Persamaan rumus hambatan dan ke"epatan air:

Ru$us 7e8+

Seperti yang telah diketahui# bah$a perhitungan untuk aliran melalui saluran terbuka

hanya dapat dilakukan dengan menggunakan rumus7rumus empiris# karena adanya banyak

=ariabel yang berubah %ntuk itu berikut ini disampaikan rumus7rumus empiris yang

banyak digunakan untuk meren"anakan suatu saluran terbuka

Dhe@y berusaha men"ari hubungan bah$a @at "air yang melalui saluran terbuka akan

menimbulkan tegangan geser tahananB pada dinding saluran# dan akan diimbangi oleh

komponen gaya berat yang bekerja pada @at "air dalam arah aliran i dalam aliran

seragam# komponen gaya berat dalam arah aliran adalah seimbang dengan tahanan geser#

dimana tahanan geser ini tergantung pada ke"epatan aliran Setelah melalui beberapa

penurunan rumus# akan didapatkan persamaan umum:

9 C D √ RI

>,B

engan V adalah .e"epatan aliran m;detB# R adalah 'ari7jari 6ydraulik mB# 4 adalah

.emiringan dasar saluran dan C adalah .oe!isien Dhe@y

Ru$us Mann#ng

2umus Manning yang banyak digunakan pada pengaliran di saluran terbuka# juga berlaku

untuk pengaliran di pipa 2umus tersebut mempunyai bentuk:

V =1

n R

2 /3 I 1 /2

>*B

engan n adalah koe!isien Manning dan R adalah jari7jari 6ydraulik# yaitu perbandingan

antara luas tampang aliran ( dan keliling basah 0

2 C A;P >3B

%ntuk pipa lingkaran# ( C ^*;> dan 0 C ^ 5# sehingga:

2 Cπ D

2/4

πD

C D

4

>>B


37/38

37

Atau

5 6 7R

%ntuk aliran di dalam pipa persamaan menjadi:

9 C0,397

n D

2 /3 I 1 /2

>-B

- 6itung kehilangan tenaga karena gesekan di dalam pipa sepanjang ,-++ m dan diameter *+

"m# apabila air mengalir dengan ke"epatan * m;s .oe!isien gesekan f C +#+*:

Panjang pipa : L C ,-++ m

iameter pipa : C *+ "m C +#* m

.e"epatan aliran : V C * m;d

.oe!isien gesekan: f C +#+*

.ehilangan tenaga dihitung dengan rumus berikut:

BAB 0

KESIMPULAN


38/38

38

ari pembahasan diatas dapat disimpulkan bah$a:

, Faktor yang berpengaruh terhadap !luida dalam pipa adalah perkiraan besarnya

kehilangan tekanan yang terjadi selama !luida mengalir

* Analisis yang dilakukan pada saluran terbuka lebih sulit dibandingkan analisis

yang dilakukan ada aliran pipa

3 Faktor yang menentukan dalam perhitungan kehilangan tekanan pada aliran !luida

dalam pipa adalah !aktor gesekan antara !luida yang mengalir dengan dinding

pipa Faktor gesekan dide!inisikan sebagai perbandingan antara shear stress fluida

dengan energi kinetik persatuan =olume

> Fluida memiliki beberapa si!at:

a Menyesuaikan dengan tempatnya

b Mengarahkan tekanan kesegala arah

- Sebuah rangkaian hidrolik terdiri dari tangki# pipa# saringan dan hambatan

( Terdiri dari dua jenis hambatan# yaitu aliran ori!i"e dan =enturi

H Tekanan !luida dipengaruhi oleh aliran "epat dan luas permukaan

laporan aliran dalam fluida v2

Documents