elektron dalam logam i : model elektron bebas
Post on 30-Dec-2015
462 Views
Preview:
DESCRIPTION
TRANSCRIPT
Bab 5
Kumpulan Ion Positif yang Kumpulan Ion Positif yang Tersusun secara Teratur dalam Tersusun secara Teratur dalam RuangRuangLautan Elektron Bebas yang Bergerak Lautan Elektron Bebas yang Bergerak dalam Ruang Berisi Ion Tersebutdalam Ruang Berisi Ion Tersebut
Ion-ion yang Melakukan Getaran Ion-ion yang Melakukan Getaran Termal di Sekitar Kedudukan Termal di Sekitar Kedudukan SeimbangnyaSeimbangnya
Ketidak Murnian Kimiawi dan Cacat Ketidak Murnian Kimiawi dan Cacat Geometrik Kristal LogamGeometrik Kristal Logam
ELEKTRON ELEKTRON DIHAMBUR DIHAMBUR
OLEH OLEH
KEBOLEHJADIAN HAMBURAN SATU ELEKTRON OLEH KEBOLEHJADIAN HAMBURAN SATU ELEKTRON OLEH ELEKTRON LAIN SANGAT KECIL DIBANDINGKAN DENGAN ELEKTRON LAIN SANGAT KECIL DIBANDINGKAN DENGAN
HAMBURAN OLEH ION-ION YANG BERVIBRASI.HAMBURAN OLEH ION-ION YANG BERVIBRASI.
Elektron Elektron BebasBebas
Elektron DomestikElektron Domestik
ELEKTRON BEBASELEKTRON BEBASElektron Terluar dari Atom Logam Elektron Terluar dari Atom Logam yang Telah Menjadi Warga Seluruh yang Telah Menjadi Warga Seluruh Kristal karena Tidak Lagi Berada Kristal karena Tidak Lagi Berada dalam Pengaruh Atom Asalnyadalam Pengaruh Atom Asalnya
ELEKTRON DOMESTIKELEKTRON DOMESTIKElektron dari Atom yang Elektron dari Atom yang Tetap Terikat oleh Tetap Terikat oleh Potensial AtomPotensial Atom
* Sumbangan elektron bebas pada suseptibilitas magnetike logam kecil, dan hampir tidak bergantung suhu
σimp konduktivitas dipengaruhi ketidakmurnian dan tidak bergantung suhu
σpure(T) konduktivitas logam murni bergantung suhu
* Hubungan linier antara rapat arus muatan listrik dan kuat medan listrik
* Pada suhu ruang, konduktivitas listrik logam 10X1010-10X1024 kali dari isolator paling sempurna. Pada suhu ruang pula konduktivitas energi termal murni 10 sampai 100 kali lebih baik dibandingkan padatan dielektrik.
* Kaedah epirik Wiedwmann-Franz menyatakan bahwa perbandingan konduktivitas energi termal Ke dan konduktivitas listrik logam σ sama besar pada sehu yang sama.
* Untuk suhu sangat rendah σ logam terutama ditentukan oleh ketak-murnian dan cacat geometrik kristal. Aturan Matthiessen yaitu
* Lebih dari separuh unsur logam menjadi superkonduktor pada suhu yang rendah.
* Sumbangan elektron bebas pada harga panas jenis logam sangat kecil dan berbanding lurus dengan suhu
= σ = σ HUKUM OHM
KONSTANTA YANG UNIVERSALKONSTANTA YANG UNIVERSAL==
σ(T) konduktivitas merupakan fungsi T
MEDAN KRISTA
LSUPERPOS
ISI
SUPERPOSISI
TEORI LANJUT TENTANG LOGAM BERPANDANGAN BAHWA TEORI LANJUT TENTANG LOGAM BERPANDANGAN BAHWA PENGARUH ELEKTRON BEBAS SECARA KOLEKTIF MENYUSUN PENGARUH ELEKTRON BEBAS SECARA KOLEKTIF MENYUSUN
ION-ION POSITIF SEBAGAI KISI DALAM KRISTAL.ION-ION POSITIF SEBAGAI KISI DALAM KRISTAL.
TEORI LANJUT TENTANG LOGAM BERPANDANGAN BAHWA TEORI LANJUT TENTANG LOGAM BERPANDANGAN BAHWA PENGARUH ELEKTRON BEBAS SECARA KOLEKTIF MENYUSUN PENGARUH ELEKTRON BEBAS SECARA KOLEKTIF MENYUSUN
ION-ION POSITIF SEBAGAI KISI DALAM KRISTAL.ION-ION POSITIF SEBAGAI KISI DALAM KRISTAL.
BATASAN MODEL ELEKTRON BEBAS KLASIK
ELEKTRON BEBAS DALAM LOGAM
Gas Ideal
STATISTIK MAXWELL-BOLTZMANN STATISTIK MAXWELL-BOLTZMANN (MB)(MB)
SEBARAN ENERGISEBARAN ENERGI
GUNAKAN TEORI KINETIK GAS
Energi Kinetik n Elektron Bebas dalam Logam
Bersuhu T Panas Jenis
Kontribusi Gas Elektron
Panas Jenis karena Kontribusi Gas Elektron
dalam Logam
UNGKAPAN UNGKAPAN DEBYEDEBYE
UNGKAPAN UNGKAPAN DEBYEDEBYE
ENERGI KINETIK GAS ELEKTRON DALAM
SATU KILOMOL LOGAM
Kaedah Empirik Dulong Dan Petit
Kaedah Empirik Dulong Dan Petit
Tidak Ada Dua atau Lebih Elektron dalam Satu Sistem Memiliki Energi yang Tepat Sama
Dalam Suatu Sistem Fisika Tidak Ada Dua Elektron atau Lebih Dicirikan oleh Perangkat
Bilangan Kuantum yang Tepat Sama
MEKANIKA KUANTUM
Jumlah elektron gas Fermi per satuan volume pada T=0Jumlah elektron gas Fermi per satuan volume pada T=0
Pada T=0 Rapat Elektron
ENERGI FERMI TERNYATA ENERGI FERMI TERNYATA MERUPAKAN FUNGSI DARI SUHUMERUPAKAN FUNGSI DARI SUHU
Pada T = 0
FERMI-DIRACFERMI-DIRAC
JUMLAH ELEKTRON BEBAS JUMLAH ELEKTRON BEBAS PER SATUAN VOLUMEPER SATUAN VOLUME
DISTRIBUSI RAPAT DISTRIBUSI RAPAT ELEKTRON : FUNGSI ELEKTRON : FUNGSI
ENERGIENERGI
Elektron Berspin Paralel dengan
𝐻ሬሬԦ
Elektron Berspin Anti Paralel
NETTO SPIN ELEKTRON SEJAJAR MEDAN MAGNET LUAR
MAGNETISASIMAGNETISASI
Pada T = 0
SUSEPTIBILITAS MAGNETIK T=0
NAMUN
DAN
Pada T = 0
top related