makalah pemantulan dan pembiasan gelombang elektromagnetik

25
MAKALAH PEMANTULAN DAN PEMBIASAN GELOMBANG ELEKTROMAGNETIK disusun guna memenuhi tugas mata kuliah Gelombang oleh : 1. Dyah Listiana (4201413010) 2. Pratma Santi Saptiwi (4201413045) 3. Nadlifatul Fuadiyah (4201413042)

Upload: linamalinda

Post on 14-Sep-2015

614 views

Category:

Documents


108 download

DESCRIPTION

Membahas mengenai gelombang elektromagnetik mengenai pemantulan dan pembiasan gelombang

TRANSCRIPT

MAKALAHPEMANTULAN DAN PEMBIASAN GELOMBANG ELEKTROMAGNETIKdisusun guna memenuhi tugas mata kuliah Gelombang

oleh :1. Dyah Listiana (4201413010)2. Pratma Santi Saptiwi (4201413045)3. Nadlifatul Fuadiyah (4201413042)

UNIVERSITAS NEGERI SEMARANG2015

BAB IPENDAHULUAN

A. Latar BelakangBerdasarkan perkembangan teknologi, gelombang dikelompokkan menjadi beberapa jenis gelombang yangdidasarkan atas beberapa hal. Diantaranya, berdasarkan medium perambatannya, yaitu gelomnang mekanik dangelombang elektromagnetik.Dewasa ini, penggunaan gelombang elektromagnetik semakin luas. Sistem komunikasi radio, televisi, telepon genggam, dan radar merupakan beberapa contoh penggunaan gelombang elektromagnetik. Dunia terasa begitu kecil sehingga berbagai peristiwa yang terjadi di belahan bumi, tidak peduli jauhnya, dapat segera diketahui dan disebarluaskan melalui sarana yang memanfaatkan gelombang elektromagnetik, bahkan dunia di luar bumi. Berbeda dengan gelombang mekanik, gelombang elektromagnetik tidak memerlukan medium untuk merambat. Gejala gelombang pada umumnya dapat dilihat pada peristiwa pemantulan, pembiasan, interferensi dan difraksi. Fenomena tersebut berlaku untuk gelombang mekanik maupun gelombang elektromagnetik. Pada bab ini, akan mempelajari dua sifat atau gejala gelombang, yaitu pemantulan dan pembiasan pada gelombang elektromagnetik.

B. Rumusan MasalahDalam makalah ini, akan di bahas mengenai:1. Bagaimana munculnya gelombang elektromagnetik?2. Bagaimana proses pemantulan pada gelombang elektromagnetik?3. Bagaimana proses pembiasan pada gelombang elektromagnetik?

C. Tujuan PenulisanTujuan penulisan makalah ini adalah:1. Mengetahui munculnya gelombang elektromagnetik?2. mengetahui proses pemantulan pada gelombang elektromagnetik?3. Mengetahui proses pembiasan pada gelombang elektromagnetik?

BAB IIPEMBAHASAN

A. PENGATAR GELOMBANG ELEKTROMAGNETIKTeori gelombang elektromagnetik kali pertama dikemukakan oleh James Clerk Maxwell (18311879). Ini berawal dari beberapa hukum dasar yang telah dipelajari, yakni Hukum Coulomb, Hukum Biot-Savart atau Hukum Ampere, dan Hukum Faraday. Hukum Coulomb memperlihatkan bagaimana muatan listrik dapat menghasilkan medan listrik, Hukum Biot-Savart atau Hukum Ampere menjelaskan bagaimana arus listrik dapat menghasilkan medan magnet, dan Hukum Faraday menyatakan bahwa perubahan medan listrik dapat menghasilkan gaya gerak listrik (GGL) induksi. Maxwell melihat adanya keterkaitan yang sangat erat antara gejala kelistrikan dan kemagnetan. Ia mengemukakan bahwa jika perubahan medan magnetik menghasilkan medan listrik, seperti yang dikemukakan oleh hukum Faraday, dan hal sebaliknya dapat terjadi, yakni perubahan medan listrik dapat menimbulkan perubahan medan magnet.Catatan Fisika :Panas dan Spektrum

Pada eksperimen ini, Hertz menguji kekuatan setiap warna yang ada di spektrum. Ia membelah cahaya dengan menggunakan prisma dan spektrum warna itu jatuh ke layar yang dibelah sedikit. Cahaya dari satu warna menerobos celah kecil itu dan jatuh pada sebuah termometer. Ia juga melakukan eksperimen untuk mengetahui apakah ''cahaya yang tidak tampak'', yaitu inframerah, dapat dibiaskan. Ternyata, cahaya inframerah tersebut memang dapat dibiaskan. (Sumber: Jendela Iptek, 1997)Maxwell menurunkan beberapa persamaan yang berujung pada hipotesisnya mengenai gelombang elektromagnetik. Persamaan tersebut dikenal sebagai Persamaan Maxwell, tetapi Anda tidak perlu menurunkan atau membahas secara mendalam persamaan tersebut. Menurut Maxwell, ketika terdapat perubahan medan listrik (E), akan terjadi perubahan medan magnetik (B). Perubahan medan magnetik ini akan menimbulkan kembali perubahan medan listrik dan seterusnya. Maxwell menemukan bahwa perubahan medan listrik dan perubahan medan magnetik ini menghasilkan gelombang medan listrik dan gelombang medan magnetik yang dapat merambat di ruang hampa. Gelombang medan listrik (E) dan medan magnetik (B) inilah yang kemudian dikenal dengan nama gelombang elektromagnetik.Perambatan gelombang elektromagnetik dapat dilihat pada Gambar 1.

Gambar 1.Medan listrik dan medan magnetik dalam gelombang elektromagnetik.

Perhatikan bahwa arah getar dan arah rambat gelombang medan listrik dan medan magnetik saling tegak lurus sehingga gelombang elektromagnetik termasuk gelombang transversal. Akan tetapi, gelombang elektromagnetik adalah gelombang medan dan bukan gelombang partikel, seperti pada air atau pada tali. Oleh karena gelombang medan inilah, gelombang elektromagnetik dapat merambat di ruang hampa. Kecepatan perambatan gelombang elektromagnetik bergantung pada permitivitas listrik dan permeabilitas magnetik medium. Maxwell menyatakan bahwa kecepatan gelombang elektromagnetik memenuhi persamaan:

(1-1)dengan : = permitivitas listrik medium, = permeabilitas magnetik medium di ruang hampa, =0 = 8,85 10-12C2/ Nm2, dan =0 = 4 10-7Ns2/C2.maka kecepatan gelombang elektromagnetik :Besar kecepatan gelombang elektromagnetik di ruang hampa sama dengan kecepatan cahaya yang terukur.

Contoh Soal 1 :Gelombang elektromagnetik dalam suatu medium memiliki kelajuan 2,8 108m/s. Jika permitivitas medium 12,76 10-7wb/Am, tentukanlah permeabilitas maksimumnya.Kunci Jawaban :Diketahui:c = 2,8 108m/s, dan = 12,76 10-7wb/Am.Dengan menggunakan Persamaan (1-1), diperoleh :

=2,7 10-3wb/Am

Bukti Hipotesis Maxwell (Eksperimen Hertz)Kecepatan perambatan gelombang elektromagnetik di ruang hampa yang dihitung oleh Maxwell, memiliki besar yang sama dengan kecepatan perambatan cahaya. Berdasarkan hasil ini, Maxwell mengemukakan bahwa cahaya merupakan gelombang elektromagnetik. Gagasan ini secara umum diterima oleh para ilmuwan, tetapi tidak sepenuhnya hingga akhirnya gelombang elektromagnetik dapat dideteksi melalui eksperimen.Gelombang elektromagnetik kali pertama dibangkitkan dan dideteksi melalui eksperimen yang dilakukan oleh Heinrich Hertz (18571894) pada tahun 1887, delapan tahun setelah kematian Maxwell. Hertz menggunakan peralatan, seperti yang ditunjukkan pada Gambar 2.

Gambar 2.Bagan percobaan Hertz. Dengan menggetarkan pemutus arus, terjadi getaran listrik pada rangkaian sekunder yang nampak sebagai loncatan bunga api A. Pada kawat yang dilekukkan sampai ujungujungnya berdekatan tampak terlihat adanya loncatan bunga api B.

Ketika sakelar S digetarkan, induktor (kumparan) Ruhmkorf menginduksikan pulsa tegangan pada kumparan kedua yang terhubung pada dua buah elektrode bola. Akibatnya, muatan listrik loncat secara bolak-balik dari satu bola ke bola lainnya dan menimbulkan percikan. Ternyata, kedua elektrode bola pada cincin kawat di sebelahnya juga menampakkan percikan. Ini menunjukkan bahwa energi gelombang yang dihasilkan oleh gerak bolak-balik muatan pada kedua elektrode pertama telah berpindah kepada elektrode kedua pada cincin kawat. Gelombang ini kemudian diukur kecepatannya dan tepat sama dengan hasil perhitungan Maxwell, yakni 3 108m/s. Selain itu, gelombang ini juga menunjukkan semua sifat cahaya seperti pemantulan, pembiasan, interferensi, difraksi, dan polarisasi. Hasil eksperimen Hertz ini merupakan pembuktian dari teori Maxwell.Sifat-sifat gelombang elektromagnetik yang didasarkan dari eksperimen, yaitu sebagai berikut.1. Merupakan perambatan getaran medan listrik dan medan magnet yang saling tegak lurus terhadap arah rambatnya dan termasuk gelombang transversal,2. Tidak bermuatan listrik sehingga tidak dipengaruhi atau tidak dibelokkan oleh medan listrik atau medan magnet,3. Tidak bermassa dan tidak dipengaruhi medan gravitasi,4. Merambat dalam lintasan garis lurus,5. Dapat merambat di ruang hampa,6. Dapat mengalami pemantulan, pembiasan, interferensi, difraksi, serta polarisasi, dan7. Kecepatannya di ruang hampa sebesar 3 108m/s.Sekitar abad ke 19, Maxwell menyatakan persamaan nya yang cukup mengejutkan dunia Fisika. Salah satunya menyatakan adanya gelombang elektromagnetik. Namun, saat itu belum dapat dibuktikan. Karna itu, Heinrich Hertz mencoba untuk membuktikan keberadaan gelombang elektromagnetik itu.

Secara teori, Hertz menyadari bahwa gelombang elektromagnetik yang dinyatakan Maxwell merupakan gabungan dari gelombang listrik dan gelombang magnetik secara saling tegak lurus. Begitu pula dengan arah geraknya. Karena gelombang tersebut mengantung gelombang listrik, maka Hertz mencoba membuktikan keberadaan gelombang elektromagnetik tersebut melalui keberadaan gelombang listriknya yang diradiasikan oleh rangkaian pemancar.Hertz mencoba membuat rangkaian pemancar sederhana dengan bantuan trafo untuk memperkuat tegangan dan kapasitor sebagai penampung muatannya. Karena ada arus pergeseran pada gap pemancar, diharapkan ada radiasi gelombang elektromagnetik yang akan dipancarkan. Karena secara teori, dari percikan yang muncul akan dihasilkan gelombang elektromagnetik. Alhasil, pada rangkaian loop penerima yang hanya berupa kawat berbentuk lingkaran yang tanpa diberikan sumber tegangan apapun, ternyata muncul percikan listrik pada gap-nya. Ini membuktikan ada listrik yang mengalir melalui radiasi suatubenda.yangakhirnya terhantarkan ke loop.Karena merasa belum puas, Hertz mencoba untuk menghitung frekuensi pada loop. Ternyata frekuensi yang dihasilkan sama dengan frekuensi pemancar. Ini artinya listrik pada loop berasal dari pemancar itu sendiri. Dengan ini terbuktilah adanya radiasi gelombang elektromagnetik Maxwell. Percobaan Hertz ini juga memicu penemuan telegram tanpa kabel dan radio oleh Marconi. Rangkaian ini ada dalam kaca quartz untuk menghindari sinar UV.

B. PEMANTULAN DAN PEMBIASAN (REFRAKSI)Walaupun suatu gelombang cahaya menyebar saat bergerak menjauhi sumbernya, kita dapat selalu memperkirakan pergerakannya yang selalu dalam garis lurus; kita melakukannya untuk cahaya. Studi mengenai sifat-sifat gelombang cahaya dalam perkiraan tersebut disebut optika geometris.Foto hitam putih pada Gbr. 33-17a menunjukan suatu contoh gelombang cahaya yang bergerak dalam garis yang rata-rata lurus. Seberkas sinar datang menyudut ke bawah dari sebelah kiri dan bergerak di udara mengenai suatu permukaan bidang (datar) yaitu kaca. Sebagian cahaya dipantulkan oleh permukaan sehingga membentuk sinar yang mengarah ke atas menuju kanan, bergerak seolah sinar asalnya telah memantul dari permukaan. Sebagian cahaya bergerak melaui permukaan dan masuk ke dalam kaca sehingga membentuk sinar yang mengarah ke kanan bawah. Karena cahaya dapat bergerak memaluinya, kaca dikatakan transparan sehinggakita bisa melihat melaluinya. (Di bab ini kita hanya mengamati material-material transparan).Perjalanan cahaya melalui suatu permukaan (atau antarmuka) yang memisahkan dua media disebut pembiasan (refraksi), dan cahayanya disebut terefraksi. Kalau suatu sinar datang tidak tegak lurus terhadap pemukaan, refraksi mengubah arah perjalanan cahaya. Perhatikan di Gbr. 33-17a bahwa pembelokan terjadi hanya di permukaannya, di dalam gelas cahayanya bergerak secara lurus.Di Gbr 33-17b, sinar sinar di dalam foto diwakili dengan sinar datang, sinar terpantul, dan sinar terefraksi (dan muka gelombang). Setiap sinar diorientasikan ke arah garis yang disebut dengan garis normal, yang mana ini tegak lurus terhadap permukaan pada titik pantul dan refraksi. Di dalam Gbr. 33-17b, sudut datang adalah dan sudut bias adalah dan seluruhnya diukur relatif terhadap garis normal. Bidang yang yerdiri dari sinar datang dan garis normal adalah bidang datang, yang berada dalam bidang halaman buku ini Gbr. 33-17b.

Gbr. 33-17 (b) dan (a)Eksperimen menunjukan bahwa refleksi dan refraksi diatur oleh dua hukum:Hukum Refleksi (Pemantulan): Suatu sinar yang terpantul terletak di dalam bidang datang dan memiliki sudut pantul yang sama dengan sudut datang. Di dalam Gbr. 33-17b hal ini menunjukan bahwa: = (pemantulan)(33-43)Hukum Refraksi (Pembiasan): Seberkas sinar yang terefraksi terletak di dalam bidang datang dan memiliki sudut bias yang berhubungan sudut datang seperti berikut ini:sin sin (refraksi)(33-44)Di sini tiap-tiap simbol dan adalah konstanta tak berdimensi yang disebut indeks bias, ini dihubungkan dengan material (medium) yang termasuk ke dalam refraksi. Kita menurunkan persamaan ini menjadi Hukum Snell di bab 35. Sebagaimana yang kita akan bahas nanti, indeks bias suatu medium sama dengan c/v, di mana v adalah kecepatan cahaya di dalam medium dan c adalah kecepatannya di dalam ruang hampa (vakum).Kita dapat menyusun Pers. 33-44 sebagaisin = sin (33-45)untuk membandingkan sudut bias dengan sudut datang kemudian kita dapat melihat bahwa nilai relatif dari tergantung pada nilai relatif dan . Bahkan kita dapat memperoleh tiga hasil dasar berikut ini:1. Jika sama dengan maka sama dengan dan refraksi tidak membelokan sinar, ini berlanjut di dalam arah sinar yang tidak terbelokan seperti di Gbr. 33-18a.2. Jika lebih besar dari maka lebih kecil dari . Dalam hal ini, refraksi membelokan sinar menjauhi arah sinar yang terbelokan dan menuju ke garis normal seperti Gbr. 33-18b.3. Jika lebih kecil dari maka lebih besar dari . Dalam hal ini, refraksi membelokan sinar menjauhi arah sinar yang tak terbelokan dan menjauhi garis normal seperti di Gbr. 33-18c.Refraksi tidak dapat dibelokan suatu sinar sedemikian tajam sehingga sinar yang terefraksi menjadi di sisi yang sama terhadap garis normal seperti sinar datang.Gbr. 33-18 (a), (b), dan (c)

C. DISPERSI KROMATIKIndeks bias n cahay di medium selain ruang hampa tergantung dari panjang gelombang cahaya. Ketergantungan n terhadap panjang gelombang mengimplikasikan bahwa ketika seberkas sinar terdiri dari serangkaian panjang gelombang yang berbeda, sinar tersebut akan direfraksikan pada sudut-sudut yang berbeda oleh permukaan; sehingga cahaya akan disebarkan oleh refraksi ini. Penyebaran cahaya ini disebut dispersi kromatik, dimana kromatik merujuk pada penyebaran cahaya berdasarkan panjang gelombang atau warnanya. Refraksi pada Gbr. 33-17 dan 33-18 tidak menunjukan dispersi kromatik karena sinarnya monokromatik (panjang gelombangatau warnanya tunggal).Secara umum, indeks bias suatu medium lebih besar bagi panjang gelombang yang pendek (identik dengan cahaya biru) daripada untuk panjang geombang yang panjang (identik dengan warna merah). Misalnya Gbr.33-19 menunjukan indeks bias leburan kwarsa yang tergantung pada panjang gelombang cahaya. Ketergantungan ini berarti bahwa ketika suatu sinar yang terdiri dari gelombang-gelombang cahaya biru dan merah direfraksikan melalui suatu permukaan, seperti dari udara menuju kwarsa atau sebaliknya, maka komponen biru (sinar yang berkorespondensi dengan gelombang cahaya biru) akan lebih membelokan daripada komponen merah.Seberkas cahaya putih terdiri dari komponen-komponen semua (hampir semua) warna dalam spektrum tampak dengan intensitas yang rata-rata seragam. Ketika kita melihat semua sinar tersebut, kita lebih melihat warna putih daripada warna lainnya.Pada Gbr. 33-20a, sinar putih di udara langsung menuju permukaan kaca (Karena warna kertas di buku ini putih, sinar putih diwakili dengan sinar abu-abu. Cahaya monokromatik juga biasanya diwakili oleh sinar merah). Cahay yang terefraksi di Gbr. 33-20a, hanya komponen merah dan biru yang ditunjukan. Karena komponen biru lebih dibelokan daripada komponen merah, maka sudut bias untuk komponen biru lebih kecil daripada sudut bias , komponen merah. (Ingat bahwa sudut-sudut diukur relatif terhadap garis normal). Pada Gbr. 33.20b, sinar putih di dalam kaca merupakan sinar datang pada kaca-permukaan udara. Komponen biru lebih dibelokan daripada komponen merah namun sekarang lebih besar dari .Untuk meningkatkan pemisahan warna, kita dapat menggunakan prisma kaca padat dengan penampang melintang segitiga seperti pada Gbr. 33-21a. Dispersi pada permukaan pertama (sebelah kiri di Gbr. 33-21a-b) ditambah oleh dispersi pada permukaan kedua.

Gbr. 33-21 (a) dan (b)

D. PELANGIContoh yang paling menarik dari dispersi kromatik adalah pelangi. Ketika sinar matahari (yang terdiri dari semua warna tampak) berpotongan dengan air hujan yang turun, sebagian cahaya berefraksi pada tetesan air tersebut, kemudian memantul dari permukaan dalam tetesan air kemudian berefraksi keluar dari tetesan tesebut. Gbr. 33-22a menunjukan suatu keadaan ketika matahari pada posisi kiri horizontal (dan saat sinar matahari berada dalam posisi horizontal). Refraksi pertama memisahkan sinar matahari menjadi komponen-komponen warnanya, dan refraksi kedua meningkatkan pemisahan ini. (hanya sinar merah dan biru ditunjukkan di gambar). Jika banyak tetesan air disinari dengan cerah, kita dapat melihat warna-warna terpisah yang dihasilkannya pada sudut dari arah titik unisolar A , yaitu titik berlawanan langsung dengan matahari dari pandangan kita.Untuk melihat tetesan air, hadapkan wajah kita berlawanan arah dengan matahari dan ulurkan kedua tangan kita berlawanan arah dengan matahari menuju bayangan kepala kita. Kemudian gerakan tangan kanan kita ke atas arah kanan, atau pada arah langsung manapun sehingga sudut antara tangan kita adalah . Jika tetesan yang tersinari ini terjadi pada arah tangan kanan kita, maka kita dapat melihat warna pada arah tersebut.Karena setiap tetesan dengan sudut dan pada arah apapun dari A dapat menyebabkan pelangi, maka pelangi selalu berbentuk lengkungan sekitar A (Gbr. 33-22b) dan puncak matahari lebih besar dari di atas garis horizontal. Ketika matahari berada di atas garis horizontal, arah A berada di bawah garis horizontal dan lengkungan pelangi mungkin hanya akan tejadi singkat dan pendekKarena pelangi terbentuk dengan melibatkan satu pemantulan cahaya dalam setiap tetesan, pelangi sering disebut pelangi utama (primer). Pelangi kedua (sekunder) melibatkan dua pemantulan di dalam setiap tetesan. Warna-warna muncul di pelangi kedua pada sudut dari arah A. Pelangi kedua lebih lebar dan lebih muram daripada pelangi utama sehingga lebih sulit dilihat. Selain itu, urutan warna dalam pelangi kedua terbalik dari urutan pelangi pertama, seperti yang dapat kita lihat dengan membandingkan bagian-bagian a dan d di Gbr. 33-22.Pelangi melibatkan tiga atau empat pemantulan yang terjadi pada arah matahari dan tidak bisa dilihat dengan melawan kilauan sinar matahari di langit. Pelangi yang melibatkan lebih banyak pemantulan di dalam tetesan-tetesan air dapat terjadi di bagian-bagiab lain langit tapi selalu sangat buram untuk bisa dilihat.Foto pembuka bab ini memiliki kata kunci penting bahwa penjelasan pelangi ini belum lengkap sebagai sebuah kata kunci yang penting. Gbr. 33-22 (a) dan (b)

E. PEMANTULAN INTERNAL TOTALGambar 33-24 menunjukkan sinar monokromatis dari sumber S dalam kaca datang ke antarmua antara kaca dan udara. Untuk sinar a yang tegak lurus terhadap permukaan, sebagian sinar memantul pada permukan dan sisanya bergerak melalui dengan tanpa perubahan. Untik sinar b yang melalui e , yang memiliki sudut datang lebih besar pada permukaan, ada juga pemantulan dan refraksi pada permukaan. Karena sudut datang bertambah, maka sudut biasnya bertambah. Untuk sinar e yaitu yang berarti bahwa sinar yang berefraksi langsung menuju permukaan. Sudut datang menjadikan situasi ini sebagaimana yang disebut sudut kritis . untuk sudut-sudut datang datang yang lebih besar dari tidak ada sinar yang memantul dan berefraksi ; efek ini disebut pemantulan internal total. Untuk menemukan kita menggunkan persamaan kita dengan bebas menentukan subskrip 1 denngan kaca dan subskrip 2 dengan udara, kemudian kita menghubungkan untuk dan untuk . Maka:

= Dengan demikian maka : (sudut krits) Gambar 33-24 Pemantulan internal totalKarena sinus sudut tidak melebihi gabungannya, maka tidak bisa melebih pada persamaan ini. Pembatasan ini memberitahu kita bahwa pemantulan internal total tiak bisa terjadi ketika sinar datang berada di dalam medium indeks bias yag kebih kecil. Jika sumber S berada di udara, maka semua sinar yang masuk ke udara permukaan kaca akan dipantulakan dan direfraksikan pada permukaan.

F. POLARISASI KARENA PEMANTULANGambar 33-27 menunjukkan cahaya yang tidak bisa berpolarisasi datang pada permukaan kaca. Mari ita pecah vektor-vektor medan listrik cahaa mejadi dua komponen. Komponen-komponen tegak lurus posisinya tegak lurus terhadap bidang datang dan halaman buku ini. Komponen-komponen ini diwakili oleh titik-titik . Komponen-komponen sejajar terhadap bidang datang dan halaman buku ini, ini semua diwakili olehanak panah bermata dua. Karena cahayanya tidak terpolarisasi , kedua komponen ini memilliki magnitudo yang sama. gambar 33-27 Secara umum, cahaya yang memantul juga memiliki dua komponen tersebut namun dengan magnitude yang berbeda. Hal ini berarti bahwa cahaya yang memantul berpolarisasi sebagian- medan medan magnet yang berosilasi sepanjang arah lainnya. Namun, ketika cahaya datang dengan sebuah sudut tertentu yaitu sudut Brewster. Mak asinar yang memantul hanya memiliki komponen-komponenyang tegak lurus . sinar yang memantul kemudian seluruhnya terpolarisasi tegak lurus terhadap bidang datang. Komponen-kompponen sejajar dari sinar datang tidak menghilang tapi berefraksi dengan kaca.

G. HUKUM BREWSTERUntuk sinar yang datang pada sudut Brewster, kita menemukan eksperimen bahwa sinar-sinar yang memantul dan berefraksi itu tegak lurus satu sama lain. Karena inar yang memantul itu pada sudut dan sinnar yang berfraksi itu pada sudut maka:

Kedua sudut ini juga dapat dihubungkan dengan persamaan . dengan cara sembarang menempatkan subskrip 1 di dalam persamaan tersebut paa material dimana sinar datang dan sinar memantul itu bergerak maka kita peroleh :

= Dengan menggabungkan dua persamaan tersebut naka kita peroleh :

MenghasilkanJika sudut datang dan sinar yang memantul bergerak di udara, kita dapat memperkirakan sebagai satu dan sebagai n untuk menulisnya menjadi: (Hukum Brewster)Persamaan ini adalah penyederhanaan dari persamaan sebelumnya dan disebut Hukum Brewster. Seperti hukum ni juga dinamai menurut Sir David Brewster yang menemukan kedunya melalui eksperimen keduanya melalui eksperimen tahun 1812.

Contoh SoalSebuah prisma segitiga kaca di udara dengan seberkas sinar datang memasuki kaca yang tegak lurus pada salah satu arah dan seluruhnya dipantulkan pada permukaan gelas sisi lainyya, jika adalah , apa yang dapat anda katakan mengenai indeks bias n kaca?Penyelesaian

= Satu ide kunci disini adaah Karena sinar seluruhnya dipantulkan pada permukaan, maka sudut kritis untuk permukaan harus kurang dari . Ide kunci kedua adalah Kita dapat menghubungkan n kaca dengan melalui hukum refraksi. Dengan mensubstitusikan (untukudara) (untuk kaca) ke dalam persamaan tersebut maka:

= 1,4

Indeks bias kaca harus lebih besar dari 1,4, jika tidak, pemantulan interal untuk sinar datang tidak akan terjadi.

DAFTAR PUSTAKAhttp://perpustakaancyber.blogspot.com/2013/01/spektrum-gelombang-elektromagnetik-hipotesis-maxwell-eksperimen-hertz.htmlhttps://kulilampu.wordpress.com/2009/09/05/gelombang-elektromagnet-hertz/http://shadowz-space.blogspot.com/2011/09/normal-0-false-false-false.html